Перцев А.А., Гусева Л.Г., Куликов А.Е.
Приведены результаты экспериментального исследования вольт-амперных характеристик (ВАХ) вакуумной дуги при воздействии на последнюю неоднородного магнитного поля, содержащего наряду с продольной составляющей индукции Bz также радиальную составляющую Bv. Показано, что такое поле с индукцией в несколько сотых тесла приводит к возрастанию тока, с которого наблюдается участок крутого роста напряжения дуги, обусловленного дефицитом ионов в анодной области, более чем вдвое. Увеличение индукции поля до значения порядка 1 Т качественно изменяет ход вольт-ампер- ной характеристики: в области исследованных токов от 3 до 60 кА ВАХ не содержит участка с большой крутизной. Напряжение на дуге не превышает 63 В.
Результаты исследований указывают на целесообразность применения достаточно интенсивного магнитного поля, содержащего как продольную, так и радиальную составляющую индукции, для увеличения тока, коммутируемого вакуумными дугогасительными камерами, снижения падения напряжения на дуге в 2-3 раза по сравнению с этой же величиной в контактных системах, получивших в настоящее время наибольшее распространение.
Плавление поверхности анода вакуумной дугой препятствует увеличению тока, коммутируемого вакуумными дугогасительными камерами и управляемыми разрядниками. Образованию анодного пятна и последующему плавлению анода способствует рост напряжения на дуге, происходящий в основном за счет анодного падения, которое при существенном дефиците ионов может достигать многих десятков вольт [1-4]. Наложение на дугу продольного магнитного поля (в дальнейшем - поле В ) приводит к уменьшению напряжения на дуге, но предельный ток, отключаемый камерами, удается увеличивать при этом не более чем на 20% [5-7]. Объяснить это можно увеличением локальной плотности тока на анод и потерей подвижности дуги при наличии поля. Последнее обстоятельство делает неэффективным значительное увеличение диаметра контактов.
В данной работе экспериментально определялся предельный ток отключения вакуумной дугогасительной камеры при воздействии на дугу неоднородного магнитного поля, содержащего наряду с аксиальной составляющей индукции В/ и радиальную составляющую 5 (поле В/ ). Показано, что такое поле при соответствующей форме и достаточной индукции позволяет значительно увеличить отключаемый ток. При этом может быть существенно уменьшено напряжение на дуге. Экспериментальная камера с диаметром контактов 100 мм и индукцией поля у анода, равной 1,8 Т, отключала ток амплитудой 60 кА при восстанавливающемся напряжении 13 кВ. Напряжение на дуге в амплитуде тока составляло около 60 В.
Экспериментальные макеты и методика
Исследовалось влияние на предельный ток отключения вакуумной камеры неоднородных магнитных полей двух конфигураций: 1) осесимметричного, создаваемого постоянным магнитом, расположенным в полости неподвижного контакта (рис. 1); 2) магнитного поля, возникающего при протекании тока дуги по плоскому неподвижному контакту с внешним диаметром 100 мм, выполненному в виде кольцевого рельса шириной 17 мм и высотой 15 мм. Форма поля в этом случае зависела от положения дуги в межконтактном промежутке и была осесимметричной лишь в те моменты, когда путь тока дуги по рельсу представлял собою полый виток.
Влияние осесимметричного поля первой конфигурации исследовано для двух диаметров контактов: 70 и 100 мм. Размеры контактов и использованных при этом магнитов указаны на рис.1 Значения индукции поля у поверхности неподвижного контакта, измеренные на различных расстояниях от оси симметрии контактной системы, представлены в таблице. Максимальные величины В для обоих вариантов контактов близки и составляют около 0,04 Т. В третьем варианте контактов индукция магнитного поля прямо пропорциональна току дуги. Коэффициент пропорциональности для точки в межконтактном зазоре на расстоянии 1 мм от поверхности рельса равен примерно 0,03 T/кА. Следовательно, при коммутации тока с амплитудой 60 кА индукция поля у поверхности анода могла достигать 1,8 Т, что в десятки раз больше индукции, создаваемой в системе, изображенной на рис. 1.
Неподвижные контакты изготовлены из бескислородной меди. В экспериментах они выполняли роль анода вакуумной дуги. Подвижные контакты имели простейшую тарельчатую форму, одинаковую для всех трех вариантов контактных систем. Они изготовлены из меди с добавлением 1% бора и 0,02% висмута. Внешний диаметр подвижного контакта, работающего в паре с кольцевым рельсом, равен 100 мм. В замкнутом состоянии контакты касались один другого по периферии. Ход подвижного контакта равен 14 мм, время полного разведения 3 мс.
Электрическая нагрузка промышленной частоты на экспериментальные макеты подавалась от машинного генератора ударных токов. Величина отключаемого тока варьировалась за счет изменения индуктивного сопротивления цепи, напряжения генератора и величины апериодической составляющей тока.
Расстояние от оси симметрии, мм | В, Т | |
анод 0 700 мм | анод 0 100 мм | |
0 | 0.037 | 0.032 |
10 | 0.035 | 0.037 |
20 | 0.03 | 0.043 |
30 | 0.02 | 0.037 |
40 | — | 0.023 |
50 |
| 0.017 |
Присоединение макетов стенду осуществлялось при помощи симметричной ошиновки, сводящей к минимуму воздействие на дугу магнитных полей токоподводов. Длительность горения дуги в камере до первого перехода тока через нулевое значение была в пределах от 8 до 10 мс. Осциллографировался ток нагрузки, напряжение на дуге U и напряжение на макете. Частота напряжения, восстанавливающегося на макете после прерывания тока, равнялась примерно 15 кГц, а его первая амплитуда 13-19 кВ. Предельный ток считался достигнутым, если макет не удерживал восстанавливающегося напряжения при первом переходе тока дуги через нулевое значение. За величину Ui принималось максимальное значение напряжения на дуге в амплитуде тока (рис. 2).
Результаты измерений
На рис. 2 приведены вольт-амперные характеристики дуги, полученные при испытаниях макетов. На каждой из характеристик 1-3, начиная с некоторого тока, наблюдался участок крутого роста напряжения, появление которого, как известно [1, 3], обусловлено дефицитом ионов в прианодной области. При В=0 подъем U начинался при токах 3-5 кА (кривая 1). Наложение на дугу поля Bz г с индукцией в несколько сотых тесла приводило к увеличению тока, с которого проявлялся дефицит ионов, до 10-12 кА (кривая 2).
Рис. 1. Контактная система с ассимметричным неоднородным постоянным магнитным полем.
ПК - подвижный контакт, ка год; НК - неподвижный контакт, анод; М - постоянный магнит. Размеры элементов контактных систем (мм): вариант 1 - А=70, Б=70, В=52, Г=25; вариант 2 - А=100, Б-100, В=76, Г=40
Увеличение диаметра контактов с 70 до 100 мм при той же индукции поля обеспечило существование дуги без резкого подъема Uх до 19-21 кА (кривая 3).
Рис 2 Напряжение на вакуумной дуге в магнитном поле В в зависимости от амплитуды тока.
Ход контактов 14 мм. Стрелками указаны опыты, когда ток не был отключен при первом переходе через нуль. 1 - В=0, контакт 070 мм; 2 - В=0,04 Т. 070 мм. 3 - В=0,04 Т. 0100 мм; 4 - В=0,031 T, 0100 мм
Данные настоящей работы по влиянию поля В на возникновение дефицита ионов у анода находятся в качественном согласии с результатами работы [5], где исследовалось воздействие аксиального поля на дугу. Однако если поле В/ мало виляло на величину отключаемого тока, то применение поля В дает возможность значительно продвинуться в область больших токов. Как видно из рис. 2, без магнитного поля контакты диаметром 70 мм в условиях данной работы отключали ток до 15-17 кА. Согласно [5], в аксиальном поле эти контакты отключили бы ток не более 20 кА. Наложение на дугу поля Bz г с индукцией 0,04 Т позволило отключить ток не менее 31 кА, т. е. примерно вдвое больше, чем для случая, когда 5=0. Использование контактов диаметром 100 мм привело к росту отключаемого тока до 35-41 кА, однако это возрастание тока было меньше расчетной величины. Осмотр поверхности электродов после испытаний выявил оплавление анода в центре и в отдельных точках на периферии. Не исключено, что причиной разницы расчетной и измеренной величин отключаемого тока являлась фиксация дуги на оси симметрии контактной системы.
Увеличение индукции поля Bz г до значения порядка I Т качественно изменило ход вольт-амперной характеристики дуги. Кривая 4, полученная на макете с анодом в виде кольцевого рельса, создающего магнитное поле с индукцией 5=0,03-7, где 7- амплитуда тока дуги в кА, существенно отличается от других тем, что в области исследованных токов не содержит участка с большой крутизной. Вплоть до тока 60 кА напряжение на дуге не превышало 63 В и на осциллограммах Uд не зарегистрировано высокочастотных колебаний (рис. 3), что свидетельствует об отсутствии заметного дефицита ионов у анода. Ток, отключаемый макетом с контактной системой диаметром 100 мм, возрос до 60 кА при пике восстанавливающегося напряжения 13 кВ. Следует отметить, что на каждой из характеристик 2-4 (рис. 2) при токах, близких к предельному, наблюдался небольшой участок с отрицательным наклоном, возникновение которого связано, вероятно, с перегревом отдельных точек поверхности анода и повышенным испарением его материала [1, 3].
Рис. 3. Ос1(иллограмма напряжения на дуге при отключении тока 60 кА и В=1,8 Т.
1 - возвращающееся напряжение,
2 - отключаемый ток,
3 - напряжение на дуге
Изменение величины отключаемого тока и формы вольт-амперных характеристик дуги под влиянием поля В г может быть качественно объяснено следующим образом. Наличие продольной составляющей индукции, действуя на дугу так же, как аксиальное поле [6], стабилизировало дугу, т.е. затрудняло как развитие дефицита ионов у анода, так и появление изгибов столба дуги. При достаточно большой величине продольной составляющей индукции поля, использованной в данной работе, стабилизация дуги, по-видимому, была обеспечена во всем исследованном диапазоне токов, что привело к полному исчезновению участка крутого роста напряжения на вольт- амперной характеристике дуги. Наличие в поле Вг радиальной составляющей индукции, вызывая перемещение стабилизированной дуги по межконтактному промежутку, привело к более равномерному распределению по поверхности анода вводимой в него энергии и снизило максимальную температуру электродов, что дало возможность получить существенный рост отключаемого тока.
Полученные результаты указывают на целесообразность применения достаточно интенсивного магнитного поля, содержащего наряду с продольной также и радиальную составляющую индукции, для увеличения тока, коммутируемого вакуумными дугогасительными камерами, и снижения падения напряжения на дуге в 2-3 раза по сравнению с Ув контактных системах, получивших в настоящее время наибольшее распространение.
Литература
- G.R. Mitchell. Ргос. IEEE, 117,2315(1970)
- G.R. Mitchell, L.R Harris. IEE Power Eng. Soc. Conf. Pap. Winter Meet (1974).
- C.WKimblin. Proc. IEEE, 59,546 (1971).
- J.A. Rich, L.E. Prescott, J.D. Cobine. J. Appl. Phys., 42, 587 (1971).
- C. W Kimblin, R.E. Voshall. Proc. Inst. Electr. Eng., 119,1754 (1972).
- O. Morimiya, S. Shoma, T. Sugawara, H. Mizutani. IEEE Trans. Power App. and Systems, PAS-92, 1723(1973).
- W.G.J. Rondeel. Proc. VI Int. Symp. Disch. and Electr. Insul. in Vacuum, Swansea, p. 241 (1974).